משפט בלוך

סכימה של החלק הממשי של גל בלוך בממד אחד

גל בלוך שְווה פוטנציאל בסריג צורן (סיליקון)

בפיזיקת המצב המוצק, משפט בלוך מאפיין את פונקציית הגל של חלקיק בפוטנציאל מחזורי, דוגמת אלקטרון הנע בגביש מחזורי. פונקציות גל אלו מכונות פונקציות בלוך.

המשפט קרוי על שם הפיזיקאי פליקס בלוך שפרסם אותו בשנת 1928.

למשפט שימושים וחשיבות רבה בפיזיקת המצב המוצק, לדוגמה לגבי מבנה הפסים במתכות.

ניסוח מתמטי

למשפט מספר ניסוחים שקולים.

ניסוח ראשון

נתון המילטוניאן מן הצורה:

${\mathcal {H}}={\frac {{\vec {p}}^{2}}{2m}}+V({\vec {r}})$

כאשר $V({\vec {r}})$ הוא פוטנציאל מחזורי עם מחזוריות של סריג כלשהו (כלומר עבור כל וקטור ${\vec {r}}$ בסריג ועבור הזזה סריגית ${\vec {R}}$, מתקיים $V({\vec {r}}+{\vec {R}})=V({\vec {r}})$), אזי ניתן לכתוב את הפונקציות העצמיות של ההמילטוניאן כ:

$\psi ({\vec {r}})=e^{i{\vec {k}}\cdot {\vec {r}}}u({\vec {r}})$

כאשר ל־$u$ יש את אותה המחזוריות של הסריג, כלומר לכל ${\vec {r}}$ בסריג ולכל הזזה סריגית ${\vec {R}}$ מתקיים $u({\vec {r}}+{\vec {R}})=u({\vec {r}})$.

ניסוח שני

בהינתן המילטוניאן כנ"ל, קיים וקטור ${\vec {k}}$, כך שהפונקציות העצמיות של ההמילטוניאן מקיימות:

$\psi ({\vec {r}}+{\vec {R}})=e^{i{\vec {k}}\cdot {\vec {R}}}\psi ({\vec {r}})$

לכל הזזה סריגית ${\vec {R}}$.

הוכחה

כיוון שהפוטנציאל שמור (invariant) להזזה בווקטור סריג, ההמילטוניאן חילופי עם אופרטורי הזזה בווקטור סריג, המוגדרים על ידי: $T_{\vec {R}}f({\vec {r}})=f({\vec {r}}+{\vec {R}})$. כמו כן אופרטורי ההזזה הנ"ל חילופיים זה עם זה. לפיכך ניתן למצוא פונקציות עצמיות משותפות להמילטוניאן ולאופרטורי ההזזה. כלומר, ניתן לבחור את הפונקציות העצמיות של ההמילטוניאן כך שיקיימו:

$$T_{\vec {R}}\psi ({\vec {r}})=C({\vec {R}})\psi ({\vec {r}})$$

כיוון שהזזה ב-${\vec {R}}_{2}$ ואחריה הזזה ב-${\vec {R}}_{1}$ שקולה להזזה ב-${\vec {R}}_{1}+{\vec {R}}_{2}$, מתקיים:

$$C({\vec {R}}_{1}+{\vec {R}}_{2})\psi ({\vec {r}})=T_{{\vec {R}}_{1}+{\vec {R}}_{2}}\psi ({\vec {r}})=T_{{\vec {R}}_{1}}T_{{\vec {R}}_{2}}\psi ({\vec {r}})=C({\vec {R}}_{1})C({\vec {R}}_{2})\psi ({\vec {r}})$$

ומכאן ש: $C({\vec {R}}_{1}+{\vec {R}}_{2})=C({\vec {R}}_{1})C({\vec {R}}_{2})$. הפונקציה היחידה בעלת תכונה זו היא אקספוננט, ולכן: $C({\vec {R}})=e^{i{\vec {k}}\cdot {\vec {R}}}$. לסיום:

$$\psi ({\vec {r}}+{\vec {R}})=T_{\vec {R}}\psi ({\vec {r}})=C({\vec {R}})\psi ({\vec {r}})=e^{i{\vec {k}}\cdot {\vec {R}}}\psi ({\vec {r}})$$

וזה הניסוח השני של המשפט.

בנוסף להוכחה שהוצגה כאן, קיימות הוכחות אחרות, בהן בונים באופן מפורש את הפונקציות העצמיות.

לקריאה נוספת

• Felix Bloch, "Über die Quantenmechanik der Elektronen in Kristallgittern," Z. Physik 52, 555-600 (1928).
• Ashcroft and Mermin, Solid state physics (chapter 8)